1) point vortex
点涡
1.
Sound radiation and its spectrum analyses of a point vortex in free space;
自由空间中点涡粘性衰减过程中的声辐射及其频谱分析
2.
The conformal mapping of taper impinging edge is dis-cussed and complex velocity potential for point vortex in the conversion λ plane is calculated.
讨论了锥形碰撞壁的保角变换,并对变换平面λ中点涡的复速度势进行计算;分析研究了锥形碰撞壁对自激振荡压力的影响。
2) Vortex
[英]['vɔ:teks] [美]['vɔrtɛks]
点涡
1.
The effect of the wall could be considered as a vortex,so the Error-(L/R)relations could be established.
对圆柱三孔针的试验结果表明，可以用叠加点涡的方法来描述其临壁效应。
3) vortex point
涡点
4) vortex center point
涡心点
5) vortex lattice
涡旋点陈
6) point vortex system
点涡系统
1.
Moreover,this definition leads to the partition of the instantaneous flow field in the point vortex system to show that the chaos motion of the passive particle only occurs in some especial regions.
平面上理想流体的三点涡系统是可积的Hamilton系统,但其运动仍然相当复杂,这给研究被动微粒在三点涡系统中运动带来了很大的困难。
补充资料：点涡
无限长直线涡管元（见涡旋）在与其垂直的平面中表现为一个点涡。考虑孤立点涡对周围无界的无粘性不可压缩流体所诱导的速度场。在流动平面上取极坐标(r，嗞),原点放置在点涡处。点涡的强度为г。根据对称性可知点涡所诱导的速度只有嗞方向的分量v嗞，且v嗞=v嗞 (r)。对以 O为心，为半径的圆,用联系速度环量和涡通量的斯托克斯公式得v嗞=г／2πr。由此可见，速度与半径成反比， 在点涡处趋于无限大， 所以点涡本身是一个奇点。由于点涡外的流动处处无旋且流动为轴对称，因此存在着速度势 ф和流函数 Ψ，它们和速度之间存在关系，积分后得到：
。与之对应的复变解析函数的表达式为：
，式中z为复变量；ω(z)称为复位势。根据ф和Ψ的表达式易见流线是以点涡为心的同心圆族，等势线是发自原点的射线族（见图）。 г>0对应于逆时针方向旋转的点涡;г<0对应于顺时针方向旋转的点涡。
龙卷风是点涡的一个例子。在龙卷风的中心附近，流动速度很高，压力很低。
在平面无旋流动中,点涡是一个重要的基本流子,它和均匀流、源流、偶极子流等基本流子联合使用常能得到很多有实际背景的流动。又如，将轴线某线段上的点涡连续分布、点源连续分布和均匀流叠加可得薄翼绕流问题的解。一般说来,对于运动物体所受举力的问题,在使用奇点分布法求绕流问题的解时，常需采用点涡这种形式的基本流子，因为举力同速度环量有着密切的关系。
在粘性不可压缩流体中有一类特殊流动，其速度分布同点涡所诱导的速度分布完全相同。 一半径为 r0的直圆柱体在粘性不可压缩流体中绕轴旋转，圆周上的切向速度为 v0，令 г=2πr0v0。由于粘性的作用,圆柱的旋转将带动不同半径上的流体绕轴旋转，其速度分布为,即速度值随半径r的增加成反比地减小。令圆柱半径趋于零，同时要求г保持一常数值,结果得到一根半径无限小的刚性柱体在粘性流体中的运动，它所产生的流场和点涡所诱导的完全等同。
。与之对应的复变解析函数的表达式为：
，式中z为复变量；ω(z)称为复位势。根据ф和Ψ的表达式易见流线是以点涡为心的同心圆族，等势线是发自原点的射线族（见图）。 г>0对应于逆时针方向旋转的点涡;г<0对应于顺时针方向旋转的点涡。
龙卷风是点涡的一个例子。在龙卷风的中心附近，流动速度很高，压力很低。
在平面无旋流动中,点涡是一个重要的基本流子,它和均匀流、源流、偶极子流等基本流子联合使用常能得到很多有实际背景的流动。又如，将轴线某线段上的点涡连续分布、点源连续分布和均匀流叠加可得薄翼绕流问题的解。一般说来,对于运动物体所受举力的问题,在使用奇点分布法求绕流问题的解时，常需采用点涡这种形式的基本流子，因为举力同速度环量有着密切的关系。
在粘性不可压缩流体中有一类特殊流动，其速度分布同点涡所诱导的速度分布完全相同。 一半径为 r0的直圆柱体在粘性不可压缩流体中绕轴旋转，圆周上的切向速度为 v0，令 г=2πr0v0。由于粘性的作用,圆柱的旋转将带动不同半径上的流体绕轴旋转，其速度分布为,即速度值随半径r的增加成反比地减小。令圆柱半径趋于零，同时要求г保持一常数值,结果得到一根半径无限小的刚性柱体在粘性流体中的运动，它所产生的流场和点涡所诱导的完全等同。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条