1) isothermal martensitic transformation
等温马氏体转变
1.
Pati and Cohen revised the dynamic model of Entwisle and Raghavan [1] concerning isothermal martensitic transformation.
自促发形核机制对于等温马氏体转变的解释是正确的。
2) martensite transformation temperature
马氏体转变温度
1.
By using the discrete variational method and constructing cluster model, the effect of a little Hf, Zr addition on martensite transformation temperature of TiNi alloy was investigated in electronic level.
通过构建TiNi合金的团簇模型,利用离散变分法从电子层次研究了Hf、Zr添加对TiNi合金马氏体转变温度的影响。
4) isothermal bainitic transformation
贝氏体等温转变
5) isothermal martensite
等温马氏体
1.
With extending isothermal time,the quantity of austenite was increased due to isothermal martensite transformation.
随等温时间延长，因等温马氏体的生成，使室温组织中残余奥氏体量相应增加，当等温进入下贝氏体转变区后，由于下贝氏体的形成降低了奥氏体的稳定性，使残余奥氏体量又趋下降。
6) isothermal transformation of deformed austenite
形变奥氏体的等温转变
补充资料：马氏体转变
马氏体转变
martensite transformation
至消失。略高于从，如金福合金，仅十几C;或者甚至低于从， 如锢铭、铜锌等形状记忆合金。 热弹性马氏体转变与前述3类的根本性区别，在 一80厂石孤万赢万二不犷丁一丁一二习于不存在爆发式生长，而是一种变温生长机制。形核 1////洲尸二》二》代}后，随温度下降相界面向高温相(p)推移，至温度停止 一120卜////仁砍/////}下降或遇到障碍物(如晶界)时停止推移。逆转变是上 尸l///尹尸W’~尹尹1必尸/心了!.1、.、，_、，，，一二_，、~~一，，，~一一一一二二~、士 益}又(((’交一丫}述行为的反向，即随温度上升界面向马氏体中推移，直 蛆.__}\、\、\之、、、、\、I至马氏体片消失。对于一片马氏体而言，正逆过程可循 一160卜、、、、、、、、、、、、，、、l一J犷、···.··-甘，，，一，，..一_一一-一一 }、、户、之杯之卜~~、、}环往复进行。A，与M‘越接近(相应地，A，与M，也越 }、、泛、叹之杯之}接近)的合金，在整个转变温度范围内马氏体的消长与 一2以粉一—喃二赫一一碳才南犷一烤漏温度升降越接近于同步。 时间/s形核和生长动力学特征的多样性使得难以建立 统一的形核与生长机制，重要的学派有层错形核论、核 图9 Fe一篇菜霍翼嚣中马氏体胚冻曹霭髦纂鹭(帐慧黯狱镇童斯、。J.W. christ认n)提出面心立方~密排六方马氏体转变可由 ’00「一一一一丫丁~—一了丁—)层错的形成及按特殊机制运作产生马氏体核的设想， 次阳卜///洲//}后来逐渐发展成极轴机制.和层错自发形核机制两种学岔‘nL///厂】说 招60卜/f气l习‘“ 堆}/!23_7Ni 1 25夕Ni/l 长月。}/.。.、.10_slC10.48C/} 出，U「/久飞二仪，刃l/}几t任11)， 口1夕“~‘~11/}T 温度/℃11}11 图104种铁镍碳合金的爆发型马氏体l‘11/ 转变的转变量与合金从点的关系沙丫体类篙{偿算璧聋鸳喜霎覆黑言籍薰霎嘉霆馨彝履图11\·马氏体“变位错形“理论的””渊…共…ha转变难以观察到，因为在升温过程中马氏体将发生分(2)层错自发形核机制。面心立方{nl}，面每隔解。热弹性马氏体的可逆性显著，是因为其A，或者仅两层原子面形成扩展位错，层错区在{111}，面上平移mOSh一t+ZhuonbiQn马氏体转变(martensitetransformation) 在非平衡条件下，金属和合金中发生的非扩散的晶型转变。是固态一级相变的一种基本类型。产物称为马氏体，通常具有板、片状的外形。
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参考词条