1) Interaction integral
相互作用积分
1.
The paper introduces how to use XFEM in bimaterial interface crack,focus on the key method of the choice of displacement mode and the calculation of strain matrix,then solves the stress intensity factor and the energy release rate via the interaction integral method.
简述了扩展有限元在双材料界面裂纹中的实施,重点介绍了其核心算法——位移模式的选取和应变矩阵的求解,通过相互作用积分求出应力强度因子和能量释放率。
2) the molecular interaction volume model
分子相互作用体积模型
1.
Based on the outline of the model development course of solution thermodynamics, some basic features and applications of the molecular interaction volume model have been preliminarily demonstrated.
概述了溶液热力学模型 ,初步论证了分子相互作用体积模型的某些基本特征和应用 。
2.
In this thesis, the enthalpy of formation of 36 binary liquid alloys has been predicted by the molecular interaction volume model (MIVM) and the Hoch-Arpshofen (HA) model respectively.
本文将分子相互作用体积模型(MIVM)及Hoch-Arpshofen模型(HA)应用于36个二元液态合金体系进行混合焓的估算,计算结果与实验值相比表明:两模型应用在正偏差体系中效果较好,在负偏差体系中效果居中,在混合偏差体系中效果较差,且MIVM模型在正偏差体系和混合偏差体系中的估算效果优于HA模型,但在负偏差体系中估算与HA模型相当,MIVM对强偏差体系预测效果较差。
3.
In this thesis, the thermodynamic properties of 37 binary solid alloys have been evaluated and fitted by the molecular interaction volume model (MIVM) and the regular solution model.
本文利用分子相互作用体积模型和正规溶液模型对37个二元固态合金体系的热力学性质进行估算、拟合,结果表明:在二元固态合金中,MIVM的估算效果要稍差于正规溶液模型,但MVIM拟合效果要好于两模型的估算效果。
3) the molecular interaction volume model(MIVM)
分子相互作用体积模型(MIVM)
4) intermolecular interaction
分子间相互作用
1.
Status and progress of intermolecular interaction theory;
分子间相互作用理论研究现状及进展
2.
First-principles calculations for intermolecular interaction potentials of N_2-O_2 dimer;
N_2-O_2二聚物分子间相互作用势的第一性原理计算(英文)
3.
Halogen bond is the noncovalent intermolecular interaction.
卤键是一种类似氢键的非共价键分子间相互作用,在晶体工程、超分子化学、高值材料、药物设计等领域发挥着重要作用,目前引起科学界的广泛关注。
5) Molecular interaction
分子间相互作用
1.
Values of the molecular interaction parameters of the two surfactant molecules , β m in the mixed micelle and consistence of the micelle were obtained.
用二元表面活性剂溶液的热力学 ,研究了RDEAB AES、RDEAB -AEO92种水溶液的混合体系胶束中表面活性剂分子间相互作用参数 βm和胶束的组成 ,2种混合体系的 βm值分别为 :- 6 47、- 3 46 。
2.
Parameters of molecular interaction β~s and β~m were introduced.
介绍了两性表面活性剂与其他各种表面活性剂的分子间相互作用 ,指出两性表面活性剂与阴离子表面活性剂的复配体系在增加表面层中排列紧密和降低 cmc方面尤其具有实用意义。
3.
Values of the molecular interaction parameters of the two surfactant molecules,β s at the adsorbed layer,β m in the mixed micelle,and consistence of the adsorbed layer and the micelle,were obtained.
用二元表面活性剂溶液的热力学，研究了ＲＨＥＰ－ＨＴＭＡＢ、ＲＨＥＰ－ＳＤＳ、ＲＨＥＰ－ＡＥＯｎ３种水溶液的混合体系中表面吸附层及胶束中表面活性剂分子间相互作用参数βｍ、βｓ及吸附层和胶束的组成。
6) interaction analysis
相互作用分析
1.
The paper is made up of two parts, the first part is non gel capillary electrophoresis interaction analysis.
本论文主要由两个部分组成,第一部分是无胶筛分毛细管电泳相互作用分析。
2.
Interaction analysis between molecules is a method investigating the varieties of chemical, physical, biological and molecular biological properties in the interaction process.
许多相互作用分析的研究都从血清白蛋白分子入手,因为血清白蛋白是一种内源性荧光大分子,用荧光光谱法可以简便、快速、灵敏、直观地反映出它与其它物质之间的相互作用情况,所以,荧光光谱法成为人们研究血清白蛋白与其它物质相互作用的主要手段。
补充资料：γ射线同物质的相互作用
γ射线在物质中具有较强的穿透本领。能量在10MeV以下的γ射线同物质相互作用时，主要是发生光电效应、康普顿效应、电子偶效应等三种效应。
光电效应 γ光子穿过物质时同原子中的束缚电子相互作用，光子把全部能量交给这一束缚电子，使之克服在原子壳层中的结合能（电离能）而发射出去，这就是光电效应。光电效应截面以一种复杂的方式随入射光子能量和吸收体原子序数而改变，但总的趋势是随光子能量增加而减小，随原子序数增加而增加。在光子能量小于1MeV时，光电效应在三种主要效应中占优势，光电截面在总截面中占主要部分。
康普顿效应 当入射光子能量逐渐增大到1MeV时,γ射线同物质相互作用逐渐由光电效应过渡到康普顿效应。
康普顿效应是γ光子同电子之间的散射。入射γ光子把一部分能量传递给电子，光子本身能量减少并向不同的方向散射，散射效应中获得能量的电子叫反冲电子（图1）。能够发生散射效应的电子既可以是自由电子，也可以是束缚于原子之中的电子。康普顿效应发生在γ光子和电子之间，其作用截面是对单个电子而言的。因此，对原子序数为Z的整个原子,散射截面就是单个电子作用截面的 Z倍。当入射光子能量较高时，截面与光子能量近似成反比。
电子偶效应 是γ光子同物质的第三个重要的相互作用，入射光子同原子核电场或电子电场相互作用都可以产生电子偶效应,发生这个效应的阈能是1.02MeV。在电子偶效应中，入射光子转化为一个正电子和一个负电子,它们的动能是入射光子能量同1.02MeV之差。电子偶效应的截面也是入射光子能量和吸收物质原子序数的函数。当入射光子能量稍大于 1.02MeV时，电子偶效应的截面随光子能量E 线性增加；在高能时，其截面正比于lnE；能量很高时,截面趋近于一个常数。然而不论在高能或低能，截面都正比于吸收体原子序数Z的二次方。
其他效应 除上述主要的三种效应外，γ射线同物质的相互作用还有其他的效应， 如相干散射。 在低能(100keV)时，相干散射是很重要的，尤其是重元素中束缚得比较紧的电子有利于这种散射。这种散射长期以来一直是X 射线晶体学的基础。另外在入射光子能量较高时还有光核反应等。
γ射线的吸收 当γ射线穿过物质时，三种效应都可能发生。在忽略其他效应时，将这三种效应的吸收系数相加就可得到总的线性吸收系数。式中μph、μσ、μp分别表示这三种效应中的吸收系数。图2表示γ射线在铅中产生三种不同效应的几率。
窄束γ 射线在物质中的衰减规律是 或,其中Io、I分别代表穿透前后的γ射线强度,μ是吸收系数，μm是质量吸收系数，ⅹ是γ射线穿过的厚度，ⅹm是质量厚度。
由于γ射线穿过物质时会发生各种效应，同时γ射线又很容易被探测到，使得γ射线在诸如工业探伤、测厚、冶金、自动化、医疗等方面都获得广泛的应用。
参考书目
K. Siegbahn, ed., Alpha-, Beta- and Gamma-Ray Spectroscopy,Vol. 1,North-Holland,Amsterdam,1965.
光电效应 γ光子穿过物质时同原子中的束缚电子相互作用，光子把全部能量交给这一束缚电子，使之克服在原子壳层中的结合能（电离能）而发射出去，这就是光电效应。光电效应截面以一种复杂的方式随入射光子能量和吸收体原子序数而改变，但总的趋势是随光子能量增加而减小，随原子序数增加而增加。在光子能量小于1MeV时，光电效应在三种主要效应中占优势，光电截面在总截面中占主要部分。
康普顿效应 当入射光子能量逐渐增大到1MeV时,γ射线同物质相互作用逐渐由光电效应过渡到康普顿效应。
康普顿效应是γ光子同电子之间的散射。入射γ光子把一部分能量传递给电子，光子本身能量减少并向不同的方向散射，散射效应中获得能量的电子叫反冲电子（图1）。能够发生散射效应的电子既可以是自由电子，也可以是束缚于原子之中的电子。康普顿效应发生在γ光子和电子之间，其作用截面是对单个电子而言的。因此，对原子序数为Z的整个原子,散射截面就是单个电子作用截面的 Z倍。当入射光子能量较高时，截面与光子能量近似成反比。
电子偶效应 是γ光子同物质的第三个重要的相互作用，入射光子同原子核电场或电子电场相互作用都可以产生电子偶效应,发生这个效应的阈能是1.02MeV。在电子偶效应中，入射光子转化为一个正电子和一个负电子,它们的动能是入射光子能量同1.02MeV之差。电子偶效应的截面也是入射光子能量和吸收物质原子序数的函数。当入射光子能量稍大于 1.02MeV时，电子偶效应的截面随光子能量E 线性增加；在高能时，其截面正比于lnE；能量很高时,截面趋近于一个常数。然而不论在高能或低能，截面都正比于吸收体原子序数Z的二次方。
其他效应 除上述主要的三种效应外，γ射线同物质的相互作用还有其他的效应， 如相干散射。 在低能(100keV)时，相干散射是很重要的，尤其是重元素中束缚得比较紧的电子有利于这种散射。这种散射长期以来一直是X 射线晶体学的基础。另外在入射光子能量较高时还有光核反应等。
γ射线的吸收 当γ射线穿过物质时，三种效应都可能发生。在忽略其他效应时，将这三种效应的吸收系数相加就可得到总的线性吸收系数。式中μph、μσ、μp分别表示这三种效应中的吸收系数。图2表示γ射线在铅中产生三种不同效应的几率。
窄束γ 射线在物质中的衰减规律是 或,其中Io、I分别代表穿透前后的γ射线强度,μ是吸收系数，μm是质量吸收系数，ⅹ是γ射线穿过的厚度，ⅹm是质量厚度。
由于γ射线穿过物质时会发生各种效应，同时γ射线又很容易被探测到，使得γ射线在诸如工业探伤、测厚、冶金、自动化、医疗等方面都获得广泛的应用。
参考书目
K. Siegbahn, ed., Alpha-, Beta- and Gamma-Ray Spectroscopy,Vol. 1,North-Holland,Amsterdam,1965.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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