1) Median life
中值寿命
2) neutron lifetime
中子寿命
1.
Through analysis and research on the principle of neutron lifetime logging, the factors which affect the accuracy and technique are dec-scribed in detail in this paper.
本文通过对中子寿命测井原理进行细致分析研究,从中探寻影响其准确度的因素;并详细描述了中子寿命测井工艺方法,在此基础上针对生产实际情况优选硼中子寿命测井,开展了油层的剩余油饱和度确定、堵水压裂层位确定、管外窜槽检测等方面的应用,在实际生产中取得了较好的应用效果。
2.
Gadolinium neutron lifetime logging (GNLL) is a new technique used for detecting reservoir performance, which is developed by the improvement of boron neutron logging.
钆中子寿命测井是在硼中子寿命测井改进中发展起来的一种油藏动态监测新技术,采用“测-渗-测”方式,通过向地层渗入钆溶液改变井筒附近地层水的俘获截面获取地层剩余油信息。
3.
With proper designs of tool configuration,neutron burst sequence,as well as acquisition of energy and time spectra of gamma ray,an integrated pulsed-neutron gamma ray logging tool,which involves carbon/oxygen logging,neutron lifetime logging and oxygen activation logging,is constructed.
通过恰当地设计测井仪结构、中子发射时序以及能谱和时间谱采集方式,可以构成集碳氧比、中子寿命、氧活化3项功能于一体的脉冲中子伽马综合测井仪。
3) Neutron lifetime logging
中子寿命
1.
Boron-injected neutron lifetime logging thchnology for evaluating cement channeling;
应用注硼(钆)中子寿命测井技术评价管外窜槽
2.
By applying Gadolinium-injected Neutron lifetime logging Technology and according to region characteristic,the multilevel logging-injecting-logging technique have developed,the law of imbibitions and diffusion is summarized and optimal logging time is determined.
采用注钆—中子寿命测井技术 ,根据区块特征开展多级“测—注—测”工艺研究 ,总结出钆酸渗吸扩散规律 ,确定最佳测井时间 ,根据区块油藏情况优化解释模型及参数 ,并结合油藏动、静态资料进行综合评价。
4) median life
中常寿命
5) MOL (middle of life)
寿命中期
6) median-time-to-failure
中位寿命
1.
In the paper, influence of lose object defects on electromigration median-time-to-failure (MTF) for six-layer copper interconnect is investigated.
本文研究了六层互连线上的丢失物缺陷对互连电迁移中位寿命的影响,提出了各层互连线缺陷处的温度模型和缺陷在不同互连层的中位寿命模型,能够定量地计算缺陷对互连电迁移中位寿命的影响,给出了提高互连线中位寿命的方法。
补充资料：力学量的可能值和期待值
在量子力学中，力学量F用作用于波函数上的算符弲表示。在数学上，对于一个算符，满足
的函数 ui(r)称为弲的本征函数，式中Fi是与r无关的数,称为本征值。如果ui(r)描写微观粒子的状态,则它必须满足单值、连续和有限的标准条件。在这种限制之下，上式中的本征值可以取一系列分立值，或取一定范围内的连续数值。
在测量力学量F时,观察到的只能是它的本征值。若一个力学量的本征值具有分立谱，我们说这个力学量是量子化的。
量子力学中假定力学量的全部本征函数组成一个完全系；这意思是说：描写体系的任一状态的波函数ψ都可以用力学量的本征函数ui展开：
在ψ和ui都是归一化的情况下，上式中的展开系数сi具有如下的物理意义：在ψ态中测量力学量时,得到结果为Fi的几率是|сi|2。
因此，若微观粒子的定态波函数是某力学量算符的本征函数ui(r),则在这一状态中,力学量F取确定值Fi。
在ψ态中对力学量进行多次测量,把所得结果加以平均，就得出力学量在ψ态中的期待值，以〈F〉表示：
上式称为力学量的期待值公式。如果ψ不是归一化的，那么期待值公式应写为
的函数 ui(r)称为弲的本征函数，式中Fi是与r无关的数,称为本征值。如果ui(r)描写微观粒子的状态,则它必须满足单值、连续和有限的标准条件。在这种限制之下，上式中的本征值可以取一系列分立值，或取一定范围内的连续数值。
在测量力学量F时,观察到的只能是它的本征值。若一个力学量的本征值具有分立谱，我们说这个力学量是量子化的。
量子力学中假定力学量的全部本征函数组成一个完全系；这意思是说：描写体系的任一状态的波函数ψ都可以用力学量的本征函数ui展开：
在ψ和ui都是归一化的情况下，上式中的展开系数сi具有如下的物理意义：在ψ态中测量力学量时,得到结果为Fi的几率是|сi|2。
因此，若微观粒子的定态波函数是某力学量算符的本征函数ui(r),则在这一状态中,力学量F取确定值Fi。
在ψ态中对力学量进行多次测量,把所得结果加以平均，就得出力学量在ψ态中的期待值，以〈F〉表示：
上式称为力学量的期待值公式。如果ψ不是归一化的，那么期待值公式应写为
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条