1) uniformly modulated process
均匀调制过程
1.
The developments and progresses of engineering modeling of earthquake ground motion in the past decades are reviewed in this paper,in this part the commonly used stationary models and uniformly modulated processes are discussed.
综述了几十年来地震动工程学模型化研究的发展过程，较全面地分析了目前常用的平稳模型及均匀调制过程。
2) uniformly modulated
均匀调制
1.
The uniformly modulated evolutionary function is introduced for the seismic response analysis of a self-anchored suspension bridge with the non-stationary seismic excitation amplitudes and the seismic spatial varying ground motion effect including wave passage effect, ground motion coherence loss and local-spatial variation ground effect taken into account.
通过引入均匀调制演变函数,考虑了地震激励幅值的非平稳性。
3) uniformization process
均匀化过程
1.
The uniformization process of TiC particles in the stable zinc melt was studied and analyzed using selfmade experimental equipment, and a model of the uniformization process was built.
采用自制的实验装置研究分析了TiC/Al预制合金块中的TiC颗粒在静止锌液中的均匀化过程,建立了TiC颗粒在锌液中均匀化过程的模型。
2.
In split Hopkinson pressure bar(SHPB) test,the stress uniformization process in specimens was studied.
分析了分离式Hopkinson压杆(SHPB)系统冲击压缩试验过程中试样的应力均匀化过程。
4) non-uniformly modulated
非均匀调制
1.
Prestley s mathematical model of non-uniformly modulated evolutionary random pro- cess takes into account the non-stationary chaxacteristics not only of the excitation intensity, but also of the excitation frequency components.
针对大跨度结构在非均匀调制演变随机激励作用下，考虑行波效应时的非平稳随机地震 响应问题，应用虚拟激励法进行了分析。
5) uniform empirical process
均匀经验过程
1.
Applying this method the almost sure central limit theorm for uniform empirical processes in(D[0,1],d) is obtained.
提出了一种证明可分距离空间的几乎处处中心极限定理的方法,并应用此方法证明了均匀经验过程在(D[0 ,1],d)空间的几乎处处中心极限定
6) homogenization of sintering process
烧结过程均匀化
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条