1) propagation of shock wave
激波传播过程
2) shock propagation
激波传播
1.
In this paper, we study the effects ofκ0in the equation of state on the core collapse ,shock propagation ,explosion energy and temperature of iron core at t 4, using the data of presupernova given by Woosley in 2002.
本文通过使用2002年Woosley提供的新前身星模型数据,计算前身星为11Μ、13Μ、15Μ、20Μ、25Μ、30Μ、35Μ、40Μ的超新星,重新探讨了物态方程中κ0对超新星铁核坍缩、激波传播时间、爆发能量、整个铁核的温度( t 4时刻)的影响及详细讨论超新星爆发能量的四种定义。
3) propagation process
传播过程
1.
A primary discussion about propagation process of elastic wave in B_4C matrix composite;
弹性波在B_4C基复合材料中传播过程的初步探讨
2.
A whole propagation process consists of series of propagandists,readers,information,mediums,information feedback and so on.
一个完整的传播过程,包括传播者、受传者、信息、媒介以及反馈。
3.
Some open questions on the `propagation process and `divergence difficulty(ultraviolet) in Quantum Electrodynimics are discussed.
对量子电动力学中的‘传播过程’和‘发散困难’(紫外)等有关内容进行了讨论,对其中存在的问题给出一种解决的办法,以排除量子电动力学理论因这些问题而面临的尴尬和无奈。
4) Communication Process
传播过程
1.
At the same time, on the basis of the predecessors’academic achievement, establish a model of communication process in modern media environment through supergirls’communication process.
本文运用社会行动理论及符号互动理论,对超级女声现象进行了深度描述和分析,并以此为基础,对其所引发的各种社会问题及效果进行了深层次的探讨与分析,同时通过超级女声的传播过程,在前人的学术基础上,建立起一个现代传媒环境中的传播过程模型。
5) traveling wave equation
传播波方程
1.
Objective quality assessment to image restoration based on traveling wave equation -- An experimental verification;
基于传播波方程的图像恢复质量客观评价方法的验证
2.
First it uses the double line interposition and the minimum summation of grey value in differential coefficient image to extract the direction of motion blurred image,then uses traveling wave equation to restore the blurred image which is caused by uniform linear motion.
它利用了双线性插值及模糊方向上微分图像灰度值(绝对值)之和最小的方法来求出运动模糊的方向,其次运用传播波方程对任意方向上的匀速直线运动模糊进行恢复。
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条