1) equivalent-particle approach methods
等效粒子近似方法
2) Equivalent-particle approach
等效粒子近似
3) identical particle approximation
等同粒子近似
1.
In identical particle approximation, the E2 transition rates for the Pd and Ru isotopes have been calculated.
本文讨论了费米子动力对称模型的一个新的振动极限——SO(7)极限,给出了SO(7)极限的波函数及四极矩算符的矩阵元,并在等同粒子近似下,计算了Pd和Ru诸原子核的E2跃迁几率。
4) average equivalent mean
"平均等效"近似法
6) particle approximation
粒子近似
1.
Smoothed Particle Hydrodynamics (SPH) is one kind of meshfree method, and its basic theory and calculation approach will be introduced, including basic concept of SPH, basic theory of kernel approximation and particle approximation,generation of kernel function,SPH formulation for general dynamic fluid flow, boun.
光滑质点流体动力学(SPH)是无网格方法的一种,本文阐述其理论基础和计算方法,主要包括:SPH的基本概念、核近似和粒子近似的基本原理、核函数的构造方法、SPH形式的流体运动方程、边界处理方法和数值算例等多方面内容。
补充资料：大粒子方法
大粒子方法
large - partide method
进化方程组(l)的求解过程划分为三个时间步，其中每一步由三个阶段构成:EU七r阶段，琢脚列买阶段和终了阶段.开始考察子系统—“大粒子”的内态的变化(E“七r阶段)，然后考察这一子系统的无内态变化的位移(Ug皿罗和终了阶段).·漱 B此r阶段.积分区域用静止的(E妞晓r的)差分网格所覆盖，网格的形状是任意的(为了叙述的简化起见，考察二维(平面)区域中的直角网格，见图).在计算的这一步，只是与网格整体相关的量在改变，而流体假设瞬间被冻结.因此.形如div(中pv)(中=(1，“，。，E))，相应于位移效应的对流项从方程组(l)中去掉.在(l)中的剩下的方程中，p从微分符号中提出，而方程(l)相对于:，。，E的时间导数解出: 刁u.刁P。日v日P 。共二十一子一=0.。共二，+‘二二一=0. 尸日艺ax一’F己r ay aE，，.，~、 p箭.+div(pv)一0. 最简单的有限差分近似(中心差分)给出如下的表达式: 尸少。:，_，一P，， 二。_.。三‘斗112，了Ji一12.j At “丁=U丁一一‘二‘一. △xp又j‘ ;:，一。:，一兰气竺过~ △t P‘.j E二，二E筑，一 「P夕‘，，_云于工:一P梦_，，‘石梦， 一l，eees响‘二‘‘--一~‘乙‘---一一二‘二---石沈二二+ L△x P，，二:，石?*，，一P夕，芯于.〕 ‘i，j+l/2“‘j+1 12‘j，j+112‘淤，j一1121△t +-一-石-一‘乙一声二-一二乙一l~二已匕一 △y」p二，这里分数下标诸量与网格边界相关，例如: =兰上业立皿 .，.，2，，2 尸二二二兰止上已址 ，一，，2，，2反，石，E为场p在广+△t这一层“冻结”的假设下得到的流动参数的中间值.虽然这种形式的Euler阶段的格式是不稳定的，但如果以后的阶段按一定形式写出，整个格式从整体上讲是稳定的.Euler阶段，譬如说，可以通过引进积分关系法(ilnegtal一旧如皿脱也-od)的基本要素达到稳定性.这时积分函数的近似是沿平行物体轴方向进行的(见图)，即如积分关系式方法的格式l:将原始方程组取为积分形式，对如下积分进行近似: ，一丁，uJ:，。一丁。。
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参考词条