1) strong coupling expansion
强耦合展开
1.
We study the vacuum wave function by three different methods: the strong coupling expansion method, the eigenfunction method, and the variational method.
利用强耦合展开和本征函数以及变分方法研究了真空波函数，将这些结果进行了比较。
2) Coupling Development
耦合发展
1.
Studies about Coupling Development of the Army Corps Modern Agriculture and Capital Market;
兵团现代农业与资本市场耦合发展研究
3) strong-coupling
强耦合
1.
The study on the mean number of phonons of the strong-coupling bondage polarons in magnetic field;
磁场中强耦合束缚极化子的声子平均数的研究
2.
The first excitation energy and the mean number of phonon of the strong-coupling magetopolarons in the polyatomic semi-infinite polar crystals were studied through a linear-combination operator and unitary transformation.
采用线性组合算符和幺正变换,利用变分法计算了多原子半无限极性晶体中由电子和光学声子强耦合相互作用所产生的磁极化子的第一激发能量及平均声子数,并通过适当的数值计算图示了它们与磁场的关系。
3.
Based on model of Huybrechts strong-coupling polaron,the ground state energy of the system,in which the excitons interact with both the weak-coupling bulk longitudinal-optical(LO) phonons and strong-coupling interface-optical(IO) phonons in a polar crystal,is studied by using the Lee-Low-Pines variational method,the self-trapping energy and the induced potential of the excitons are derived.
在Huybrechts关于强耦合极化子的模型基础上,采用LLP变分法研究了极性晶体中激子与IO声子强耦合、与LO声子弱耦合体系的基态能量,推导出了激子的自陷能和诱生势的表达式,并以AgCl/AgBr晶体为例进行了数值计算,结果表明,激子的自陷能不仅与激子的坐标z有关,而且电子-空穴间距离ρ对激子自陷能的影响也十分显著;激子的诱生势不仅与电子-空穴间距离ρ有关,而且激子距离晶体界面的位置z对诱生势的影响也十分显著。
4) strong coupling
强耦合
1.
The excitation energy of the strong coupling surface polaron have been calculated using Huybrechts method by the present authors and co-workers.
采用Huybrechts线性组合算符和幺正变换方法,导出了晶体中强耦合表面磁极化子处于基态的振动频率和有效哈密顿量,讨论了坐标z的两种极限情况,对RbCl晶体进行了数值计算。
2.
Temperature dependence of the effective mass of the strong coupling magnetopolaron in polar crystals are studied by means of an improved linear combination operator method.
采用改进的线性组合算符法研究极性晶体中强耦合磁极化子的有效质量与温度的关系。
3.
The properties of a strong coupling magnetopolaron in polar crystals are studied using a linear combination operator.
本文采用线性组合算符法研究极性晶体内强耦合磁极化子的特性。
5) strongly coupled
强耦合
1.
Existence of positive solutions for a kind of strongly coupled competitive model
一类强耦合竞争模型正解的存在性
2.
This paper discussed a strongly coupled prey-predator model under the homogeneous Neumann boundary condition.
讨论了一个强耦合的Holling-Tanner型捕食模型,利用Harnack不等式和最大值原理给出了它正解的上、下界估计。
3.
We establish the estimates of positive solutions to a strongly coupled ecological systems in L∞(0,T;H1(Ω)) by energy methods and using Sobolev imbedding theorem and interpolation.
运用能量方法,通过采用嵌入定理、内插不等式建立了非线性强耦合生态系统正解的L(∞0,T;H(1Ω))估计。
6) strongly-coupled
强耦合
1.
In this paper,we study a strongly-coupled parabolic system with initial boundary values.
考虑一个强耦合抛物系统的初边值问题,通过利用Hlder不等式、最大值原理,以及先验估计的技巧给出了这类系统解的‖。
2.
A strongly-coupled parabolic system with initial boundary values is studied.
考虑一个强耦合抛物系统的初边值问题,通过利用抛物方程解的先验估计的技巧以及微分-积分不等式,给出了这个系统解的整体吸引子的存在性。
3.
In this paper, we study a strongly-coupled parabolic system with initial boundary values.
本文利用抛物型方程解的先验估计方法给出了一类强耦合系统解的整体存在性及一致有界性。
补充资料：强耦合超导体
电子间动力学关联强的超导体。J.巴丁、L.N.库珀和J.R.施里弗的超导微观理论（BCS理论）,尽管能相当好地解释超导体的各种特性，但是也存在可以觉察到的理论计算和实验测量结果之间的差异。这种差异在某些超导体特别显著，其中有代表性的是铅和汞这两个元素。图1是临界磁场与温度的关系。由图可见，铅和汞的临界场与抛物线公式(见超导电性)间的偏差,和BCS理论所给出的正好相反。其次,比值2墹(0)/kBT，BCS理论值是3.53,而铅的实验值是4.38，汞的实验值是4.6；图2是利用隧道效应测量的铅的态密度曲线与 BCS理论的结果(虚线)的比较，说明铅的超导能谱存在比 BCS理论复杂的结构，等等。在上述一系列性质上，理论和实验的差异是明显的。
原因主要是两个方面。① BCS理论中对于电子的状态的描述使用了准粒子的图像(见固体中的元激发)。每个电子具有由其能量和动量来表征的准粒子态。假如，电子之间的耦合（特别是通过点阵振动──声子──而发生的耦合）很强，则准粒子的图像会失效。这时，当我们提到一个电子的能量时，其中很主要的部分来自与其他电子的相互作用，实际上是相互作用着的许多电子所公有的能量中的一部分。当这一部分暂时地集中在一个电子上时，任何其他电子的运动都会影响这个能量的大小，通过相互作用，这部分能量会很快地转移或分散于其他电子。所以在耦合强的情形，准粒子态只能短时间存在，而按测不准关系，在这种情形，也就说不上什么"准粒子态"了。②超导电性的起因是电子间通过交换声子而发生的吸引作用。在BCS理论中,把这种吸引作用看作是瞬时发生的，没有考虑到电子间交换声子有时间上的推迟。此外,在BCS理论中只计入了一个个库珀对之间的有效吸引能，而忽略了电子－声子相互作用的所有其他贡献。
对于BCS理论的上述缺点加以改进,需要直接从电子-声子相互作用模型来建立超导理论, 而不是像BCS理论那样用一个等效而简化的电子直接相互作用的模型来代替它。为此，需要利用标准的量子场论的工具。这样的超导理论，便是强耦合理论。在建立强耦合理论的基本方程时, Α.Б.米格达尔关于电子－声子相互作用的定理起了重要的作用,它使得基本方程能够闭合起来,成为自洽的联立积分方程组。这个方程组是由Γ.М.埃利阿斯贝格和南部阳一郎最先得到的。米格达尔定理实质上是玻恩－奥本海默近似。所以强耦合超导理论的精确度是(m/M)??，这里m是电子的质量，M是原子的质量。对于铝，这个比值大约是百分之零点五，对于铅和汞，不到百分之零点二。实际上,强耦合理论与实验相比较,其差别可小于百分之一，比BCS理论有了很大的改进。
在图1中,标有Pb的曲线附近的5个点子是按照强耦合理论,根据铅的参量(声子谱)计算得到的。对于铅和汞，理论的2墹(0)/nBT值分别是4.33和4.8。图3是超导态电子态密度的理论曲线与实验曲线的比较，理论曲线是用简化的铅的声子谱得到的。
按照强耦合理论，主要决定超导体性质的是有效声子谱，或埃利阿斯贝格函数α2(w)F(w)，其中F（w）是声子态密度,而α2(w)是频率为w的声子与电子的耦合强度。电子-声子相互作用强度,也可以用一个平均的参数来大致地代表。当λ揥0.25时，BCS理论与实验符合较好；当λ大时强耦合效应就很重要,一般λ塼1的是强耦合超导体。
研究强耦合超导体之所以重要，是因为它们大多数的临界温度比较高，尤其是因为强耦合理论显示，改变超导体的材料参量能使临界温度提高。这对于探索高临界温度超导材料，有一定的指导作用，能够找到有更高的临界温度的超导材料，将会有巨大的实用意义和经济价值。因此是目前新超导材料的中心研究课题。
参考书目
D.J.Scalapino, The Electron-Phonon Interaction and Strong-Coupling Superconductons, R. D. Parks, ed.,Superconductivity,vol. 1, Marcel Dekker, NewYork, 1969.
原因主要是两个方面。① BCS理论中对于电子的状态的描述使用了准粒子的图像(见固体中的元激发)。每个电子具有由其能量和动量来表征的准粒子态。假如，电子之间的耦合（特别是通过点阵振动──声子──而发生的耦合）很强，则准粒子的图像会失效。这时，当我们提到一个电子的能量时，其中很主要的部分来自与其他电子的相互作用，实际上是相互作用着的许多电子所公有的能量中的一部分。当这一部分暂时地集中在一个电子上时，任何其他电子的运动都会影响这个能量的大小，通过相互作用，这部分能量会很快地转移或分散于其他电子。所以在耦合强的情形，准粒子态只能短时间存在，而按测不准关系，在这种情形，也就说不上什么"准粒子态"了。②超导电性的起因是电子间通过交换声子而发生的吸引作用。在BCS理论中,把这种吸引作用看作是瞬时发生的，没有考虑到电子间交换声子有时间上的推迟。此外,在BCS理论中只计入了一个个库珀对之间的有效吸引能，而忽略了电子－声子相互作用的所有其他贡献。
对于BCS理论的上述缺点加以改进,需要直接从电子-声子相互作用模型来建立超导理论, 而不是像BCS理论那样用一个等效而简化的电子直接相互作用的模型来代替它。为此，需要利用标准的量子场论的工具。这样的超导理论，便是强耦合理论。在建立强耦合理论的基本方程时, Α.Б.米格达尔关于电子－声子相互作用的定理起了重要的作用,它使得基本方程能够闭合起来,成为自洽的联立积分方程组。这个方程组是由Γ.М.埃利阿斯贝格和南部阳一郎最先得到的。米格达尔定理实质上是玻恩－奥本海默近似。所以强耦合超导理论的精确度是(m/M)??，这里m是电子的质量，M是原子的质量。对于铝，这个比值大约是百分之零点五，对于铅和汞，不到百分之零点二。实际上,强耦合理论与实验相比较,其差别可小于百分之一，比BCS理论有了很大的改进。
在图1中,标有Pb的曲线附近的5个点子是按照强耦合理论,根据铅的参量(声子谱)计算得到的。对于铅和汞，理论的2墹(0)/nBT值分别是4.33和4.8。图3是超导态电子态密度的理论曲线与实验曲线的比较，理论曲线是用简化的铅的声子谱得到的。
按照强耦合理论，主要决定超导体性质的是有效声子谱，或埃利阿斯贝格函数α2(w)F(w)，其中F（w）是声子态密度,而α2(w)是频率为w的声子与电子的耦合强度。电子-声子相互作用强度,也可以用一个平均的参数来大致地代表。当λ揥0.25时，BCS理论与实验符合较好；当λ大时强耦合效应就很重要,一般λ塼1的是强耦合超导体。
研究强耦合超导体之所以重要，是因为它们大多数的临界温度比较高，尤其是因为强耦合理论显示，改变超导体的材料参量能使临界温度提高。这对于探索高临界温度超导材料，有一定的指导作用，能够找到有更高的临界温度的超导材料，将会有巨大的实用意义和经济价值。因此是目前新超导材料的中心研究课题。
参考书目
D.J.Scalapino, The Electron-Phonon Interaction and Strong-Coupling Superconductons, R. D. Parks, ed.,Superconductivity,vol. 1, Marcel Dekker, NewYork, 1969.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条