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1) multiple obstacles
多个散射体
1.
The choice of needle for probe method and the construction of approximate domain in the case of multiple obstacles should be studied carefully.
然而,如果所讨论的逆散射现象是由多个散射体引起的,则除了重建散射体的边界外,还需要确定不同散射体的边界类型。
2) Many-body scatter
多体散射
3) multiple scattering
多柱体散射
4) polycrystalline material
多晶体散射
5) scattering from multi-scatterers
多介质体散射
6) multi-scattering
多次散射
1.
P-D back-scattering cross sections and the multi-scattering of protons in solid;
P－D背散射截面及质子在固体中的多次散射
2.
In this paper,multi-scattering of Rayleigh waves from the three-dimensional structures are investigated using the mode-coupling method.
这里采用模式耦合的方法,研究了均匀半空间和二层介质中(也可以是多层的),三维非均匀体对Rayleigh面波的多次散射,计算了频率和时间域中的散射波场,并分析了散射波场的特点,为散射面波的应用提供了初步的理论基础。
补充资料：纵向磁场中多个共轴空心超导圆柱体（NSC）系统
纵向磁场中多个共轴空心超导圆柱体（NSC）系统 （thesystemofanumberofcoaxialhollowsuperconductingcylinders(NSC)inalongitudinalmagneticfield）
这里是指多层空心超导圆柱体，两相邻超导圆柱层间均夹有绝缘圆柱层，最外层是超导层，轴心空腔是绝缘物。设轴心向外各超导层所包围的磁通量子数分别为n1，n2，…，ni，…nN，即共有N个超导圆柱层（i=1,2,…,N）。
基于GL理论，王思慧和徐龙道计及层间的耦合作用等，给出系统存在冻结磁通时的总自由能可表示成一个简洁的形式：
`fr{F}=1/2sum_isum_jL_{ij}I_iI_j=1/2sum_iI_i\phi_i`
$\phi_i=sum_{j=1}^NL_{ij}I_j=n_i\phi_0$
这里φ0为磁通量子，Ij是第j层超导圆柱层上的总角向电流，$\phi_i=sum_{j=1}^NL_{ij}I_j$是类似于正常的N个共轴螺旋管系统第i层所围的总磁通形式，但其意义与这里情形是不同的。类比之下，当i=j时的Lij称类自感系数，i≠j时的Lij称类互感系数。例如这里对单层空心超导圆柱体（SSC）系统，则i=j=1，此时给出为：
$L_{11}=\frac{4\pi^2r_1^2[I_0(\zeta_2)K_2(\zeta_1)-K_0(\zeta_2)I_2(\zeta_1)]}{I_0(\zeta_2)K_0(\zeta_1)-K_0(\zeta_2)I_0(\zeta_1)}$
其中ζ=rψ/λ，ψ和λ分别是GL有序参量和弱磁场穿透深度，r1和r2是超导层的内、外半径，In(ζ)和Kn(ζ)是虚宗量贝赛尔函数。在同时存在有外磁场时，$fr{F}$的具体形式则要复杂些。由$fr{F}$可研究NSC系统的一系列复杂的物理性质。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条
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