1) nearest neighbour system
紧邻排它过程
2) nearest diagonal system
紧邻对兔排它过程
3) exclusion process
排它过程
1.
In this paper,the mixed model of symmetric two-particle contact-exclusion processes was constructed.
讨论相空间为X={0,1,2}Z,其中Z为整数集的一个混合粒子模型,即两个粒子接触-排它过程,并给出它的存在性。
2.
The hybrid process of the contact process and not nearest-neighbor exclusion process is studied, we obtain the stationary distributions of the hybrid process are smooth except at critical point λc(β).
研究了接触过程和非紧邻的排它过程的混合过程,得到混合过程除在临界点λc(β)处外,它的平稳分布总是光滑的,并且混合过程有一定的稳定性。
3.
Egrodicity of mixture of discrete time the voter model and the exclusion process in equivalent class spaces
利用李雅谱诺夫函数首先证明了等价类空间中离散时间非紧邻选举模型是正常返的,且首次击中D0时刻的阶为15/14,其次给出了等价类空间中离散时间非紧邻选举模型与排它过程的混合模型遍历性的一个判别准则,从而推广和改进了紧邻情形的相应结果。
4) Finite range exclusion process
有限程排它过程
5) the mixed model of symmetric two-particle contact-exclusion processes
两个粒子接触-排它过程
1.
In this paper,the mixed model of symmetric two-particle contact-exclusion processes was constructed.
讨论相空间为X={0,1,2}Z,其中Z为整数集的一个混合粒子模型,即两个粒子接触-排它过程,并给出它的存在性。
6) proximate Q-processes with finite steps
有限步紧邻Q-过程
1.
We obtained the Radon-Nikodym derivative and the Girsanov transformation format about multidemensional proximate Q-processes with finite steps and multidemensional birth-death processes,which can be expressed into the calculating form of independent Poisson semimartingales.
讨论多维有限步紧邻Q-过程,特别是多维生灭过程的Radon-Nikodym导数和Girsarov变换公式,并将它们表示为相互独立的Poisson半鞅积分形式。
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条