1) trial function
试探函数，尝试函数
2) trial wavefunction
尝试波函数
1.
Using the electron—hole effective potenhal VG(r)derived by Gu Shiwei and two trial wavefunctions, the value of the binding energy of Wannier exciton in TIBr and TICI crystals has been calculated by the present author.
作者采用顾世洧得到的电子-空穴有效作用势VG（r）和2种尝试波函数，计算了TlBr与TlCl晶体中Wannier激子的结合能，所得结果与实验值更加接近，比其他作者所得到的结果有了较大的改进。
3) trial function
试探函数
1.
A new algorithm to optimize trial function for quantum Monte Carlo calcuiations has been outlined Sample calculations show that this algorithm has both smaller statistical errors and improved expectation values, campared to commonly used function.
使用“动态构型”优化试探函数的方法来优化量子ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ计算方法中的试探函数，几个例子的计算说明：这个算法优化过的试探函数与一般试探函数相比，具有统计误差小和能量期望值准确的特
2.
The proof is based on the uniqueness theorem in electrostatics,making use of two trial functions Φ 1 and Φ 2 for the potentials in dielectrics.
本文根据静电场的唯一性定理，运用两介质区内的电势分布试探函数Φ１和Φ２，证明两均匀介质中位于无限大分界平面两侧的电荷之间的相互作用力服从牛顿第三定
3.
Anovel trial function has been employed in the calculation.
８％的相关能，计算中使用了一种新的试探函数，它满足电子与电子，电子与核的奇点条
4) heuristic function
探试函数
5) trial function method
试探函数法
1.
Based on the homogeneous balance method and trial function method,two trial func- tion methods of exponential functions are presented.
在齐次平衡法、试探函数法的基础上,给出指数函数所组成的两种试探函数法,并借助符号计算系统Mathematica构造了Hybrid-Lattice系统、mKdV差分微分方程、Ablowitz-Ladik-Lattice系统等非线性离散系统的新的精确孤波解。
2.
Based on the trial function method,a new trial function method combined with exponential functions is presented and applied to the nonlinear discrete system.
本文在试探函数法的基础上,给出由指数函数所组成的试探函数法,将其应用于非线性离散系统,借助符号计算系统Mathematica构造了Hybrid-Lattice系统的新的精确孤波解。
3.
The paper concerns with Fisher equation,and the authors construct some new exact solutions by using the trial function method.
利用试探函数法构造了n维Fisher方程的几个新的精确解,并运用常微分方程定性理论讨论了行波解的稳定性。
6) trial function space
试探函数空间
补充资料：波函数
量子力学中描写微观系统状态的函数。在经典力学中，用质点的位置和动量（或速度）来描写宏观质点的状态，这是质点状态的经典描述方式，它突出了质点的粒子性。由于微观粒子具有波粒二象性，粒子的位置和动量不能同时有确定值（见测不准关系），因而质点状态的经典描述方式不适用于对微观粒子状态的描述。
波函数ψ(r,t)是坐标和时间t的复函数。ψ(r,t)的绝对值二次方乘上r 处的体积元dτ与粒子在这个体积元中出现的几率p(r,t)成比例
p(r,t)=с|ψ(r),t)|2dτ,с是比例常数。
一个微观系统的波函数，满足薛定谔方程。处于具体条件下的微观系统的波函数，可由相应的薛定谔方程解出。例如描写具有确定动量p和能量E的自由粒子状态的波函数是
由|Ф(r,t)|2＝|A|2＝常量说明自由粒子在空间各点出现的几率相同。
把波函数的绝对值二次方解释为与粒子在单位体积内出现的几率成比例是M.玻恩在E.薛定谔建立波动力学后提出的，被称为是波函数的统计诠释。波函数所表示的波也常被称为几率波。
由于粒子肯定存在于空间中，因此，将波函数对整个空间积分，就得出粒子在空间各点出现几率之和，结果应等于1：
可以用代替ψ(rr,t)作为波函数， 那么波函数就满足条件,
这个条件称为波函数的归一化条件，满足这个条件的波函数ψ┡(r,t)称为归一化波函数。
波函数ψ(r,t)是坐标和时间t的复函数。ψ(r,t)的绝对值二次方乘上r 处的体积元dτ与粒子在这个体积元中出现的几率p(r,t)成比例
p(r,t)=с|ψ(r),t)|2dτ,с是比例常数。
一个微观系统的波函数，满足薛定谔方程。处于具体条件下的微观系统的波函数，可由相应的薛定谔方程解出。例如描写具有确定动量p和能量E的自由粒子状态的波函数是
由|Ф(r,t)|2＝|A|2＝常量说明自由粒子在空间各点出现的几率相同。
把波函数的绝对值二次方解释为与粒子在单位体积内出现的几率成比例是M.玻恩在E.薛定谔建立波动力学后提出的，被称为是波函数的统计诠释。波函数所表示的波也常被称为几率波。
由于粒子肯定存在于空间中，因此，将波函数对整个空间积分，就得出粒子在空间各点出现几率之和，结果应等于1：
可以用代替ψ(rr,t)作为波函数， 那么波函数就满足条件,
这个条件称为波函数的归一化条件，满足这个条件的波函数ψ┡(r,t)称为归一化波函数。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条